物体可以在不同的载荷大小及比例下实现弹性平衡。但塑性平衡只有在特定载荷下才有可能。例如，可以认为，在简单拉伸时，塑性变形出现的标志是当载荷引起的应力等于屈服极限。如果随着变形增加，产生材料的硬化，为了塑性变形的进一步发展，则需增加应力。其数值由硬化曲线（真实应力曲线）定。如果没有硬化，则单向塑性拉伸时应力为一常数。

如果物体的材料是不可压缩且无硬化的，则该物体被称为理想塑性体。对于理想塑性体在拉伸时真实应力应变。对于理想塑性体，在塑性变形时，在弹性理论中所解决的问题，一般是没有意义的。例如，由已知应力a不熊找到应变的o数值（它可以是任意的），而在任意给定的外力的情况下，不可能产生塑性平衡，因为力的大小应该是一定的，例如，对于拉仲变形，发生在应力为时。

由前述很明显，单向拉伸时从弹性状态向塑性状态过渡的条件是等式al=a。。同时，弹性变形及塑性变形的重大差别在予弹性应变数值完全取决于所作用的应力，而在塑性变形的某一瞬刻，知道瞬时的应力分布只能判定应变的增量。但是必须知道，大直径不锈钢管在任意应力状态下迸入并继续保持塑性状态，需要什么样的条件。该条件只能在实验研究的基础上表明。但是可以相信，物体任一小部分进入塑性状态一方面决定于应力间的关系，另一方面决定于一定温度、速度条件下材料的机械性能。存在好几个决定受力物体（的质点）由弹性状态向塑性状态过渡的学说，简称为“塑性条件”。由M．顾伯耳（1919年）及P。米塞斯（1913年）所提出的塑性条件是最有实验根据的。此条件可以阐述为：大直径不锈钢管体内任一小部分发生由弹性状态向塑性状态过渡的条件是当应力强度达到单向塑性应力状态下相应变形温度、速度及变形程度下的流动应力。可以简单的说：在塑性状态下应力强度总是等于流动应力除此以外，应该考虑到，式(5.1)中流动应力d。应理解为单向塑性应力状态下的真实应力而不是名义应力e。

在冷变形条件下：（如果将屈服极限视为真实应力）时开始塑性变形。随着变形程度增加，流动应力。由于硬化也增加，因此，为了保持塑性状态所需的at数值也要增加。在具有完全再结晶（硬化全消除）的热变形情况下，可以取强度极限a，的数值代替a。，因为在高温时a。及d。相差不多，d。的数值可以由相应温度下的拉力试验获待。为了确定应力a。，也可以利用高试件（高径比大于1）在近似单向应力状态（好的润滑，专门的砧板）下压缩的试验结果。但是在所有情况下都应当考虑由于试验时的应变速度与真实变形过程中应变速度不同而必须引入的修正。http://www.gbt14976.com/